Физическая энциклопедия - бета-спектрометр

импульсы. Достоинство Б.-с. этого типа возможность одноврем. регистрации практически всего спектра с помощью многоканальных амплитудных анализаторов; существ. недостаток низкая разрешающая способность D?/?, особенно для медленных эл-нов. У ионизац. камер и сцинтилляц. счётчиков D?/? обычно = 10% , у ПП детекторов =5-20% . Б.-с. с пространств.

разделением эл-нов имеют, как правило, гораздо большую разрешающую способность; область их применения значительно шире, несмотря на сложность изготовления. Электрич. (Е) или магн. (Н) поле разделяет эл-ны с разными энергиями и фокусирует моноэнергетич. эл-ны, вылетевшие из источника в определ. телесном угле. Напряжённость поля должна поддерживаться постоянной с точностью DHlH=10-6.

импульсу эл-нов р и обратно пропорц. магн. индукции В. В магн. Б.-с. удобно измерять импульс в единицах Вr (Гс•см). В Б.-с. с однородным поперечным магн. полем осуществляется фокусировка эл-нов при наибольших углах вылета из источника в плоскости, перпендикулярной В. Изображение источника получается при повороте радиуса-вектора эл-на на 180В° (Б.

-с. с полукруговой фокусировкой); в плоскости, параллельной В, эл-ны движутся по спирали (рис. 2). Эл-ны, вылетающие из источника, фокусируются в плоскости, параллельной В и перпендикулярной направлению вылета эл-нов из источника. Несмотря на малую светосилу, такие Б.-с. часто применяются из-за Рис. 2. Схема траекторий эл-нов в магн.

b-спектрометре с однородным магн. полем (с полукруговой фокусировкой). Эл-ны, вылетевшие из источника в направлении, перпендикулярном В, в виде плоского расходящегося пучка с угл. шириной j, после поворота на 180В° фокусируются на фотопластинке, лежащей в плоскости, параллельной В. Фокусировка по углу y (в плоскости, параллельной В) отсутствует.

простоты и возможности абс. измерения энергии. Детектором обычно служат фотопластинки (см. ЯДЕРНАЯ ФОТОГРАФИЧЕСКАЯ ЭМУЛЬСИЯ). В 1946 швед, учёные Н. Свартхольм и К. Сигбан создали магн. Б.-с. с двойной фокусировкой, в к-ром магн. поле перпендикулярно к траекториям эл-нов, но не однородно, а спадает с радиусом r, как 1/r. В нём осуществляется фокусировка 1-го порядка по углу j и 2-го по углу y (рис.

2). Угол между радиусами-векторами источника и его изображением равен p?2 (наз. также Б.-с. типа p?2). В фокальной плоскости Dр/р=0,1% и сохраняется при уменьшении энергии эл-нов до неск. эВ. Магн. поле в Б.-с. типа p?2 создаётся либо катушками с током, либо железными электромагнитами с профилированными полюсами. В 1960 в Канаде был создан безжелезный Б.

-с. с r=1 м, Dp/р=0,01% при светосиле 0,06% (Р. Л. Грэхем, Дж. Т. Юэн, Дж. С. Гейгер). Разрешающая способность лучших Б.-с. типа p?2 с железом тоже достигает 0,03%, однако она сильно ухудшается при переходе к медленным эл-нам. Для детектирования эл-нов применяются фотопластинки, Гейгера счётчики, ПП детекторы и электронные умножители. В тороидальном Б.

-с. Владимирского магн. поле создаётся тороидальной катушкой с током. Источник и детектор расположены на оси катушки. Эл-ны входят в поле и выходят из него через зазоры между витками, форма к-рых обеспечивает фокусировку эл-нов в большом интервале углов вылета. Светосила таких Б.-с. может превышать 20%. Для анализа спектра медленных эл-нов применяются электростатич.

Б.-с. с анализатором в виде сферич. конденсатора. Источник и детектор находятся вне электрич. поля E, перпендикулярного траекториям ч-ц. Для нерелятив. эл-нов осуществляется двойная фокусировка. Электростатич. Б.-с. имеют хорошую разрешающую способность (до 0,05%) при светосиле 0,1%. Медленные эл-ны на выходе электростатич. Б.-с. обычно регистрируются системой электронных умножителей.