Физическая энциклопедия - пространственная дисперсия

Это относится не только к кристаллам, но и к изотропным средам, состоящим из асимметричных молекул. Размеры области взаимного влияния (а) составляют обычно величину порядка постоянной решётки (=10-7 см) или размера молекул (для диэлектрич. сред). Длина световой волны l на неск. порядков превышает размеры этой области, поэтому на протяжении а значение поля световой волны существенно не меняется.

Для плоской монохроматич. волны, к-рую можно представить в форме D(r,t)=D0exp(-i(wt-kr)); E(r, t)=E0exp( -i(wt-kr)), (2) где D0 и E0пост. комплексные векторы, a k волновой вектор, имеем дEi/дxl=iklEj. При учёте последнего выражение (1) приводится к виду Di(r)=Seij(w, k)Ej(r, t), (3) где тензор eij(w, k) даётся соотношением Т. о., в случае плоских монохроматич. волн связь между D(r, t) и Е (r, t) осуществляется тензором второго ранга.

С первым членом выражения (4) связаны частотная дисперсия и двойное лучепреломление, обусловленное различием показателей преломления обыкновенной no и необыкновенной ne. волн (no/ne=10-1). Второй и третий члены выражения (4) пропорц. а/l и (а/l)2 (тензоры gijl и aijlm пропорц. соответственно и а и а2; k=2p/l). Если размер области взаимного влияния 10-7 см и l»3•10-5 см, то а/l»З•10-3, а (а/l)2=10-5.

Второй член и приводит к различию фазовых скоростей (или показателей преломления) для волн с правой и левой круговой поляризацией, т. е. к естеств. оптической активности вращению плоскости поляризации и зависимости угла поворота от К. В средах, обладающих центром, симметрии, величина g(w) тождественно обращается в ноль и эффекты П.

д. проявляются благодаря третьему члену выражения (4). Эти слагаемые обусловливают анизотропию кубич. кристаллов, имеющих центр симметрии, пропорциональную (а/l)2 и, следовательно, очень малую. Именно вследствие малости эффекта он был обнаружен экспериментально только в 1960 Е. Ф. Гроссом и А. А. Каплянским в кристалле закиси меди CuO2, хотя на возможность этого эффекта указывал ещё голл.

физик X. Лоренц, в 1878. П. д. проявляется также в возможности распространения в кристаллах не двух, а трёх или даже четырёх волн с разл. фазовыми скоростями. Добавочные световые волны, как показывают расчёты, могут быть существенными при w, близких к частотам полос поглощения кристалла. Добавочные волны возможны не только в кристаллах, но и в плазме.