Физическая энциклопедия - тормозное излучение

, в миллионы раз мощнее излучения протона. Поэтому чаще всего наблюдается и практически используется Т. и., возникающее при рассеянии эл-нов на электростатич. поле ат. ядер и эл-нов; такова, в частности, природа тормозного рентгеновского излучения и гамма-излучения, испускаемых быстрыми эл-нами при прохождении их через в-во. Интенсивность Т.

Согласно квант. электродинамике, в поле ядра существует определ. вероятность квант. перехода эл-на в состояние с меньшей энергией с испусканием, как правило, одного фотона (вероятность излучения большого числа фотонов мала). Поскольку энергия фотона ?gравна разности нач. и кон. энергий эл-на, спектр Т. и. (рис. 1) имеет резкую границу при энергии фотона, равной нач.

кинетич. энергии эл-на Те. Т. к. вероятность излучения в элем. акте рассеяния пропорц. Z2, то для увеличения выхода фотонов Т. и. в электронных пучках используются мишени из в-в с большими Z (свинец, платина и т. п.). Угл. распределение Т. и. существенно зависит от Te: в нерелятив. случае (Tеmeс2) Т. и. направлено вперёд по движению эл-на и концентрируется в пределах конуса с угл.

атомами. В целом многократное рассеяние при больших энергиях приводит в аморфных в-вах к снижению интенсивности и расширению пучка Т. и. Рис. 3. Поляризация Р (верхняя кривая) и энергетич. спектр (нижняя кривая) фотонов тормозного излучения как ф-ция ?gв ед. полной нач. энергии эл-на ?e= Te+mec2 для ?e=1 ГэВ (интенсивность I дана в произвольных единицах).

При прохождении эл-нов больших энергий через кристалл возникает их дифракция появляются резкие максимумы в спектре Т. и. и увеличивается степень поляризации (рис. 3). Причиной значит. Т. и. может быть тепловое движение в горячей разреж. плазме (с темп-рой 105-106К и выше). Элем. акты Т. и., наз. в этом случае тепловым, обусловлены столкновениями заряж.