Физическая энциклопедия - защита

наиболее проникающими. Ослабление нерассеянного g-излучения и нейтронного (узкие пучки) в З. происходит экспоненциально: Jd=J0e-d/l, (*) где Jd и J0 интенсивности излучения за З. толщиной d и без З., l, толщина материала, ослабляющая интенсивность в е раз, наз. длиной релаксации (зависит от энергии ч-ц и материала, применяемого для З., табл.

1). Табл. 1. ДЛИНЫ РЕЛАКСАЦИИ l ДЛЯ g-KBAHTOB С ЭНЕРГИЕЙ 1 МэВ В РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛАХ Для учёта излучения, рассеянного в З. (широкие пучки), в ф-лу (*) вводится сомножитель, наз. фактором накопления (отношение интенсивности или мощности дозы рассеянного и нерассеянного излучений к мощности дозы падающего излучения), зависящий от энергии, геометрии и угл.

В оценке l' учтено рассеяние нейтронов в защитном слое (табл. 2). Гамма-кванты лучше поглощаются материалами, содержащими элементы с большими ат. номерами Z (Pb, Fe и т. п.); нейтроны водородсодержащими в-вами (вода, парафин, гидриды металлов, бетон и т. п.). Для замедления нейтронов с энергией, большей 1 МэВ, используют в-ва с большими Z (на ядрах происходят неупругие рассеяния нейтронов).

Т. к. в природе нет элементов, одинаково хорошо ослабляющих потоки g-квантов и нейтронов, то З. от смешанного gи нейтронного излучения делают из смеси в-в с малыми и большими Z (напр., железо-водные среды). По конструктивным и экон. соображениям З. стационарных установок обычно выполняют из бетона. При этом учитывается вклад в поле излучения за З.

вторичного излучения, напр, g-излучения в результате радиационного захвата нейтронов, тормозного излучения, образующегося при вз-ствии заряж. ч-ц с в-вом. Для уменьшения захватного излучения в З. добавляют 10В, ядра к-рого при поглощении нейтронов образуют заряж. ч-цы и мягкое g-излучение. Табл. 2. ДЛИНЫ РЕЛАКСАЦИИ НЕЙТРОНОВ ДЕЛЕНИЯ С ЭНЕРГИЕЙ >3 МэВ В РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛАХ ТОЛЩИНОЙ 30 60 см З.