Физическая энциклопедия - кюри закон

температурная зависимость удельной магнитной восприимчивости к нек-рых парамагнетиков, имеющая вид: c=С/Т, (1) где С константа в-ва (константа Кюри). Установлен франц. физиком П. Кюри в 1895. К. з. подчиняются газы (O2, NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие р-ры парамагн. солей редкозем.

элементов и нек-рые парамагн. соли в крист. состоянии (у таких солей между ионами носителями магн. момента m расположены препятствующие их вз-ствию группы атомов, лишённые магн. момента, напр. молекулы кристаллизац. воды, аммиака). Классич. теория К. з. основана на статистич. рассмотрении св-в системы («газа») слабо взаимодействующих атомов, молекул или ионов, имеющих магн.

дипольный момент. В отсутствии внеш. магн. поля моменты m молекул (атомов) ориентированы хаотически. В магн. поле Н происходит ориентация моментов по полю, к-рой препятствует тепловое движение ч-ц. Статистич. расчёт даёт для магн. момента М. ед. массы в-ва в слабых магн. полях при темп-ре Т величину М=Nm2H/3kT, где N число молекул. Т. о., c=M/H=Nm2/ЗkT и C=Nm2/3k.

(2) В сильных магн. полях и при низких темп-pax (когда Н/ТВ®? и тепловое движение не нарушает ориентацию магн. моментов) МВ®Nm., т. е. к насыщению (все ат. моменты ориентированы одинаково), и К. з. не имеет места. При заметном вз-ствии ионов носителей магн. момента между собой и с немагн. ионами крист. решётки магн. восприимчивость парамагн.

в-в подчиняется не К. з., а Кюри Вейса закону. Квантовомеханич. расчёт (Дж. Ван Флек, США, 1932) приводит к той же зависимости к от Т для парамагнетиков, что и ф-ла (2), где m=gmБ?(J(J+1)) (здесь g Ланде множитель, mБ магнетон Бора, J квант. число полного момента). К. з. применим также к парамагнетизму ядер. При отсутствии значит. вз-ствия между спинами ядер и эл-нов в атомах яд. парамагн. восприимчивость (на 1 моль) cя=Nmя эфф/ЗkT=Ся/Т, где mя эфф эфф. магн. момент ядра, Ся яд. константа Кюри, N число ядер на моль. .