Большая Советская энциклопедия - магнетокалорический эффект

изменение температуры магнетика при адиабатическом изменении напряжённости магнитного поля Н, в котором находится магнетик. С изменением поляна dH совершается работа намагничивания δА = JdH (J — намагниченность). По первому началу термодинамики (См. Первое начало термодинамики) δА = δQ — dU, где δQ — сообщенное магнетику количество теплоты (оно равно нулю в условиях адиабатичности), dU — изменение внутренней энергии (См. Внутренняя энергия) магнетика. Таким образом, при δQ = 0 работа совершается лишь за счёт изменения внутренней энергии (δA = —dU), что приводит к изменению температуры магнетика, если его внутренняя энергия зависит от температуры Т. В параи ферромагнетиках с ростом Н намагниченность J увеличивается, то есть растет число атомных магнитных моментов (спиновых или орбитальных), параллельных Н. В результате энергия параи ферромагнетиков по отношению к полю и их внутренняя энергия обменного взаимодействия (См. Обменное взаимодействие) уменьшаются. С другой стороны, внутренняя энергия параи ферромагнетиков увеличивается с увеличением Т. Поэтому на основании Ле Шателье Брауна принципа при намагничивании должно происходить нагревание параи ферромагнетиков. Для ферромагнетиков этот эффект максимален вблизи точки Кюри, для парамагнетиков М. э. растет с понижением температуры. При адиабатическом уменьшении поля происходит частичное или полное (при выключении поля) разрушение упорядоченной ориентации моментов за счёт внутренней энергии, к охлаждению магнетика (См. Магнитное охлаждение).

Лит.: Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

С. В. Вонсовский.

Большая советская энциклопедия. — М.: Советская энциклопедия

1969—1978