Физическая энциклопедия - самофокусировка света

концентрация энергии световой волны в нелинейной среде, показатель преломления n к-рой растёт с увеличением интенсивности светового поля. Под действием светового пучка (пространственно ограниченной световой волны) нелинейная среда становится оптически неоднородной и в ней возникает искривление лучей (нелинейная рефракция). Если n увеличивается с ростом напряжённости Е электрич, поля световой волны, то лучи, изгибаясь, концентрируются в области большей интенсивности среда становится объёмной собирающей нелинейной линзой, фокус к-рой находится на нек-ром расстоянии fнл от входа пучка в среду (рис. 1, а).

Рис. 1. Траектории лучей: о при фокусировке светового пучка обычной линзой, б при самофокусировке в нелинейной среде, в в нелинейном диэлектрич. волноводе. Световой пучок с поперечным радиусом d фокусируется на расстоянии fнл»d(n0/Dнл)1/2, (1) где n0 показатель преломления вне пучка, Dнл перепад показателя преломления в пучке. Показатель преломления n среды может увеличиваться с ростом поля Е из-за изменения нелинейной поляризации среды, высокочастотного Керра эффекта, электрострикции, нагрева и др.

(см. НЕЛИНЕЙНАЯ ОПТИКА) . С. с. наступает, если нелинейная рефракция подавляет неизбежную дифракц. расходимость пучка (см. ДИФРАКЦИЯ СВЕТА) Dнл/n0>q2р (2) (qр угол дифракц. расходимости). Это происходит, когда фокусное расстояние fнл меньше протяжённости зоны дифракции Френеля. Для выполнения неравенства (2) требуется мощность пучка, превышающая нек-рую критич.

величину. По мере приближения к фокусу лучи всё более искривляются (С. с. носит характер лавинообразный), и концентрация поля в нелинейном фокусе значительно сильнее, чем при обычной фокусировке линзой. С. с. может привести к световому пробою, способствовать развитию процессов вынужденного рассеяния света и др. нелинейных процессов.

Вслед за первым фокусом при С. с. мощного пучка может появиться ряд последующих возникает многофокусовая структура. Число фокусов растёт с увеличением мощности источника, и они приближаются ко входу в нелинейную среду (рис. 1, б). В случае коротких световых импульсов фокусы могут двигаться с околосветовыми скоростями (Dnнл становится функцией времени).

Пучок, несущий критич. мощность, сохраняет свою форму в нелинейной среде, к-рая превращается в стационарный диэлектрич. волновод (рис. 1, в). Явление С. с. теоретически было предсказано Г. А. Аскарьяном (1962) и впервые наблюдалось Н. Ф. Пилипецким и А. Ф. Рустамовым (1965). В самофокусирующей среде может развиться специфич. неустойчивость, приводящая к т. н. мелкомасштабной С. с. В световом пучке большой мощности пространств. флуктуации (малые возмущения) экспоненциально нарастают, в результате чего пучок ещё до фокуса разбивается на отд. нити. Для устранения мелкомасштабной С. с. в активной среде лазеров применяются пространств.

фильтры и др. устройства, сглаживающие амплитудные профили пучков. Если показатель преломления среды уменьшается с ростом интенсивности света, то имеет место обратное явление с а м о д е ф о к у с и р о в к а с в е т о в ы х п у ч к о в (нелинейное расплывание пучков, рис. 2). Наиболее распространена тепловая дефокусировка, обусловленная уменьшением n вследствие расширения в-ва при его нагреве светом.

В нелинейной среде, движущейся перпендикулярно световому пучку (конвективные потоки жидкостей и газов и др.), возникает самоотклонение света от заданного направления. Рис. 2. Траектории лучей: а при расфокусировке светового пучка рассеивающей (отрицательной) линзой, б при самодефокусировке в нелинейной среде. Рис. 3. Самоотклонение светового пучка навстречу поперечному движению нелинейной дефокусирующей среды (DnIнл0, пунктирные линии).

Угол самоотклонения зависит от мощности пучка, скорости поперечного движения среды и инерционности нелинейного механизма изменения показателя преломления (рис. 3). С. с. и самодефокусировка наблюдаются в конденсированных средах и газах (в т. ч. в воздухе и в плазме). Критич. мощность может составлять малую величину вплоть до долей Вт.

.