Физическая энциклопедия - сверхтекучесть

состояние квантовой жидкости, при к-ром она протекает через узкие щели и капилляры без трения. Сверхтекучесть 4Не. Жидкий гелий 4Не становится сверхтекучим ниже темп-ры Tl=2,17 К, при давлении насыщенных паров ps=38,8 мм рт. ст. Свехтекучий 4Не наз. Не II (см. ГЕЛИЙ ЖИДКИЙ), несверхтекучий жидкий 4Не наз. He I. С. Не II была открыта П. Л. Капицей в 1938.

В 1972-74 было установлено, что С. обладает также жидкий 3Не при темп-ре ниже Tс=2,6•10-3 К и давлении 2,58•104 мм рт. ст. (34 атм). Переход жидких 4Не и 3Не в сверхтекучее состояние представляет собой фазовый переход II рода. Сверхтекучую жидкость нельзя представлять как жидкость, не обладающую вязкостью, т.

к. эксперименты с крутильными колебаниями диска, погружённого в Не II, показали, что вызываемое вязкостью затухание колебаний при темп-ре, не слишком далёкой от Тl («лямбда-точки»), мало отличается от затухания аналогичных колебаний в Не I. Теория сверхтекучести Не II была создана Л. Д. Ландау в 1941. Эта теория, получившая название д в у х ж и д к о с т н о й г и д р о д и н а м и к и, основана на представлении о том, что при низких темп-рах св-ва Не II как слабовозбуждённой квант.

системы обусловлены наличием в нём элементарных возбуждений (квазичастиц). Не II можно представить состоящим из двух взаимопроникающих компонент: нормальной и сверхтекучей. Норм. компонента при темп-рах, не слишком близких к Тl, представляет собой совокупность квазичастиц двух типов фононов и ротонов. При T=0 плотность норм. компоненты rn=0, поскольку при этом любая квант. система находится в осн. состоянии и возбуждения (квазичастицы) в ней отсутствуют. При темп-рах от абс. нуля до 1,7-1,8 К совокупность элем. возбуждений в Не II можно рассматривать как идеальный газ квазичастиц. С дальнейшим приближением к Тl из-за заметно усиливающегося вз-ствия квазичастиц модель идеального газа для них становится неприменимой. Вз-ствие квазичастиц между собой и со стенками сосуда обусловливает вязкость норм. компоненты. Остальная часть Не II сверхтекучая компонента вязкостью не обладает и поэтому свободно протекает через узкие щели и капилляры; её плотность rs=r-rn, где r плотность жидкости. При Т=0 rs=r, с ростом темп-ры концентрация квазичастиц растёт, поэтому rs уменьшается и, наконец, обращается в нуль при Т=Тl (С. в l-точке исчезает, рис. 1). Рис. 1. Диаграмма, иллюстрирующая двухжидкостную модель Не II (rn/r отношение плотности норм. компоненты к плотности Не II). Согласно теории Ландау, жидкость перестаёт быть сверхтекучей и в случае, когда скорость её потока превышает критич. значение, при к-ром начинается спонтанное образование ротонов. При этом сверхтекучая компонента теряет импульс, равный импульсу испускаемых ротонов, и, следовательно, тормозится. Однако эксперим. значение критич. скорости существенно меньше того, к-рое требуется по теории Ландау для разрушения С. С микроскопич. точки зрения появление С. в жидкости, состоящей из атомов с целым спином (бозонов), напр. атомов 4Не, связано с переходом при T .