Поиск в словарях
Искать во всех

Математическая энциклопедия - пограничного слоя теория

Пограничного слоя теория

асимптотическое приближение решения граничных задач для дифференциальных уравнений с малым параметром при старших производных (сингулярных задач) в подобластях с существенным влиянием членов со старшими производными на решение. Явление пограничного слоя (п. с.) возникает в узких зонах вблизи частей границы, на к-рых существует различие между числом граничных условий исходной и вырожденной (при нулевом значении параметра малости) задач, а также вблизи поверхностей разрыва решения вырожденной задачи.

Решение сингулярных задач представимо суммой двух разложений. Внешнее разложение дает метод малого параметра с частью В 0 граничных условий B=B0+B1 задачи. Внутреннее разложение быстро убывает вне п. с. и отыскивается, как правило, в виде многочленов по степеням е. Для их определения дифференциальные уравнения преобразуются к переменным, зависящим от е и растягивающим подобласти пограничного слоя. Уравнения п. с. возникают в результате приравнивания нулю коэффициентов при различных степенях е после подстановки многочленов в преобразованные уравнения. К ним добавляются условия В 1. Оценка погрешности внешнего разложения, если она найдена, показывает необходимую замену переменных. При решении сложных прикладных задач необходимая замена переменных может быть выявлена на основе физич. оценки величин членов исходных уравнений и соответствующих им упрощений и должна освободить старшие производные от e. Для решения задачи необходимо определить, где расположены п. с. и как условия Вразделяются на В 0 и В 1. Своеобразие такого решения заключается в том, что исходным эллиптич. уравнением могут отвечать гиперболич. уравнения внешних разложений и параболические внутренних разложений.

В теории систем обыкновенных дифференциальных уравнений

(1)

где xи f суть m-мерные, а уи gсуть n-мерные векторные функции, для задачи Копти с условиями х(0, e)0, у(0,e)=y0 и определенными свойствами f и gдоказана теорема существования и единственности решения и установлены свойства решения при (см. [1]). В случае краевой задачи для уравнения (1) с условиями

где сумма числа компонент векторов у, и г/2 равна п, существуют, вообще говоря, п. с. в окрестностях концов сегмента [О, Т]. Построен алгоритм нахождения асимптотики решения этой задачи, при определенных свойствах функций f и gдоказано существование и единственность решения и даны его оценки (см. [3]). В случае неединственности решения предельного уравнения g=0 относительно упостроен внутренний (в окрестности t, 0<t<T) п. с., разделяющий области с различными решениями предельного уравнения. Для одного типа интегро-дифференциального уравнения построен алгоритм асимптотич. разложения по е задачи с начальными условиями и исследованы нек-рые особенности поведения решений.

В случае линейных обыкновенных дифференциальных уравнений (L+eM)x=f(t),, где Lи М - дифференциальные операторы, с граничными условиями B0+B1 выделен класс задач, решение к-рых содержит п. с., и введено понятие регулярного вырождения, при к-ром решение предельного уравнения позволяет удовлетворить условиям В 0, а асимптотич. решение для п. с.условиям B1 (см. [4]). Построен итерационный процесс асимптотич. представления решения и даны оценки остаточных членов разложений.

В П. с. т. общего нелинейного обыкновенного дифференциального уравнения 2-го порядка при определенных предположениях доказано (см. [5]), что решение 1-й краевой задачи складывается из внешнего решения, п. с. и остаточного члена, имеющего с 1-й производной порядок e на всем сегменте.

Изучено поведение решений краевых задач основных типов для линейного уравнения счастными производными вида

где D оператор Лапласа, в области Dс границей S. Построены условия на функции А, В, С, f, границу Sи функции а, j точки Рлинии S, входящие в граничное условие и п+а (Р).j(Р), при к-рых ив D+S равномерно стремится к решению предельного уравнения с приведенным граничным условием на определенной части S(отсутствие ц. с.) (см. [6]).

Для эллиптич. уравнения 2-го порядка в области Dс границей S на примере двух независимых переменных

построены итерационные процессы решения задачи с условием u=0 на S, доказаны теоремы о структуре разложения ипо e и даны оценки остаточного члена этого разложения (см. [4]). Аналогичные результаты получены и для уравнений высших порядков.

Разработан (см. [7]) метод сращивания асимптотич. разложений для уравнения

в прямоугольнике с заданным ина его границе.

Исследования П. с. т. для нелинейных уравнений с частными производными связаны в основном с аэрогидродинамикой и базируются на уравнениях Навье Стокса и их обобщениях. Запросы практики привели как к развитию математич. теории, так и к возникновению различных задач и методов их решения. Здесь речь будет идти только о ламинарных течениях (см. [8] [10]).

Гидродинамика плоских (k=0) и осесимметричных (k=1) течений несжимаемой жидкости с постоянным коэффициентом вязкости v описывается уравнениями Навье Стокса

(2)

где число Рейнольдса, представленное через характерные величины скорости wи линейного размера X. На замкнутой границе Sобласти Dрешения задаются краевые условия, причем на обтекаемом контуре Г при h=H(x) задаются условия

, где касательная и нормальная к Г составляющие вектора ( и, v). В D+S задаются начальные значения u, v, p.

При малом e асимптотич. решение задачи в первом приближении составляется из решения уравнений (2) при e=0 с частью условий на S(на Г ставится только условие v=v0) и решения уравнений п. с. Уравнения динамического п. с. выводятся в предположении, что условная толщина п, с. d и величина vимеют порядки , а члены левых частей последних уравнений из (2) имеют порядок членов с e2. Введение переменных приводит при к уравнениям Прандтля

с условиями

при

где r расстояние от оси симметрии при k=1, W (х) - известная функция. Эти уравнения и условия справедливы для любого криволинейного контура, радиус кривизны к-рого много больше d. В последнем случае x, укоординаты вдоль контура и по нормали к нему.

При постоянном Wзадача сводится к краевой для обыкновенного дифференциального уравнения. Имеются и другие классы подобных решений.

Известны условия, при к-рых решения задач п. с. существуют, исследованы вопросы единственности и устойчивости решений и их выхода на решения стационарных задач (см. [11]). Решения строятся по методу прямых, доказана их сходимость.

Уравнения п. с. для сжимаемой жидкости выводятся из уравнений для течений вязкого и теплопроводного газа и значительно более сложны, чем (3). Возрастает и их количество. Имеется интегральное преобразование, упрощающее эти уравнения в общем случае и сводящее их к (3) при числе Прандтля Pr=Cp/K=1, где С ртеплоемкость газа при постоянном давлении, Ккоэффициент теплопроводности (см. [12]). Известен ряд модификаций преобразования. В общем случае уравнения п. с. описывают т. н. естественные конвективные течения. Если v не зависит от температуры и архимедова сила пренебрежимо мала, то уравнение энергии отделяется от системы уравнений п. с. и говорят о вынужденных конвективных течениях. Уравнение энергии определяет тепловой п. с., толщина к-рого отличается от d.

П. с. возникают и в зоне раздела течений с различными характерными скоростями. Ударные волны также являются п. с.

Отдельный класс двумерных задач п. с. связан с течениями у вращающихся осесимметричных пластин и тел.

Вместе с развитием методов решения нестационарных задач решены задачи с периодическим W, при движении скачком из состояния покоя, при ускоренном движении, для п. с. за ударной волной, при переменной температуре обтекаемой поверхности.

В П. с. т. трехмерных течений развиты методы решения задач и рассмотрены случаи, приводящие к упрощению уравнений. Уравнения п. с. на скользящем цилиндрич. крыле бесконечного размаха аналогичны уравнениям двумерного п. с. В приближенной постановке решены задачи п. с. на вращающейся цилиндрич. лопасти пропеллера и на вращающемся цилиндре в косо набегающем потоке, а также задача п. с. вблизи линии пересечения двух плоскостей.

Перечисленные исследования п. с. в аэрогидродинамике относятся к первому приближению П. с. т. Высшие приближения позволяют проводить исследования взаимодействия п. с. с внешним потоком, а также расчеты при умеренных числах R(см. [13]).

Рейтинг статьи:
Комментарии:

Вопрос-ответ:

Что такое пограничного слоя теория
Значение слова пограничного слоя теория
Что означает пограничного слоя теория
Толкование слова пограничного слоя теория
Определение термина пограничного слоя теория
pogranichnogo sloya teoriya это
Ссылка для сайта или блога:
Ссылка для форума (bb-код):